o 12 de decembro de 1901, Marconi logrou realizar Formación A primeira comunicación radioteleográfica transatlántica que abarca unha distancia de 3.000 km entre Gales e Terranova, no extremo oriental de Canadá. Anos antes, Herz realizou experimentalmente a existencia de ondas electromagnéticas, cuxa natureza era similar á da luz. Por este motivo, o éxito do inexplicable marconescente considerando que as ondas electromagnéticas deben ser capaces de estar en rutas rectilíneas e que a esfera da Terra impedía a visibilidade directa. De feito, o éxito inicial foi recibido con certeza pola comunidade científica, que dubidaba en parte da súa veracidade. Outros experimentos realizados por Marconi destacaron que as comunicacións a Labeldistististas sufriron grandes variacións se se realizaban durante o día ou Lanoche. Así, os experimentos de recepción a bordo dun barco a partir dunha base de mesa sobre a terra mostraron que a distancias superiores a 1.000 km, atópanse totalmente durante o día, mentres que durante a noite era posible a recepción a distancias superiores a 3.000 km. Marconi estaba máis interesado no Explotación comercial de comunicacións adicionais de longa distancia que na explicación das fenómenos destes, polo que centrou a súa actividade sobre a implementación destes eventos en lugar da xustificación teórica deles.
No mesmo ano 1902, Kennelly e Heaviside, de forma independente, postulou a existencia de UNACAPA ionizado na parte superior da atmosfera como responsable das ondas electromagnéticas, explicando, Deste xeito, a desrupción do mecanismo ás distancias Gr4ands.
Experimento de Elprimer para realizar medidas exactas da ionosfera Cape Appleton e Barnett en Londres en 1925. Consistía en ter un sinal de onda continua e un defecto variable ao longo do tempo. Nun receptor próximo, a interferencia foi recibida e reflectida. Baseado na formación de interferencia e destrutiva, era posible determinar a altura do cashionizado. Esta capa foi chamada pisota ou capa abreviada E. Os estudos posteriores revelaron a existencia de capas máis baixas e unha maior capa E, á que mantivo a Eladden alfabética chamábase D e F respectivamente.
Ionosphere Ionización LAUAUSE é a radiación solar na etapa do espectro dos raios XY UV. A incidencia de partículas cargadas (protóns e electróns) deorigen solar e os raios cósmicos galácticos tamén contribúen á laionización. A creación de iones depende da enerxía da radiación e da densidade das moléculas. Para alturas elevadas, a enerxía da radiación incidental salevada pero a densidade de moléculas baixas, mentres que para alturas máis baixas a densidade das moléculas elásticas pero a enerxía da radiación foi absorbida en gran medida, significaba que a densidade máxima de ionización ocorre nun punto intermedio. En Figura 1.1 A variación da densidade das moléculas ionizables está representada na función de altura.
Figura 1.1 Densidade de moléculas ionizables. Altura.
Enla Figura 1.2 A potencia da radiación solar e os corpos celestes poden ser relacionados segundo a altura da superficie do chan.
Figura 1.2 Ionización Energy vs. altura.
Na Figura 1.3, o lavado da densidade de ionización da ionosfera pódese observar en función da altura. Pódese ver, hai unha densidade máxima de ionización que se alcanza a unha altura media. O valor de tal ionización máxima varía coa estación, co número de manchas solares e coa hora do día.
Figura 1.3 Dropingización vs. Altura.
Dado que a causaprincipal de ionización é a actividade solar, a conduta de laixera está moi influenciada polos ciclos solares observado da Terra. Os períodos destes ciclos son:
· diurno. · anual.
· 11 anos.
Na Figura 1.4 foi representada lavado da típica densidade de ionización na ionosfera en LaAltura.
· capa d
Layer D, segundo a ser modelado, esténdese entre 50 e 90 km de altura. A súa densidade de ionización aumenta rapidamente coa altura e expresou grandes variacións entre día e noite. De feito, pola noite desaparece, polo que normalmente considérase que a capa D é unha capa de día.
· Layer e
Layer E ou Capokennel-Heaviside, primeiro a ser descrito, comprende unha área intermediaria que abarca de 90 a 130 km de altura. O seu comportamento está moi ligado ao trim solar. A pesar de ter grandes variacións de ionización consérvase univevel apreciable durante a noite. Alcanza a máxima ionización durante os meses de verán con niveis ao redor de 1011 e- m3. En certas ocasións, a sindicalización anómala aparece na capa edenominada e esporádica, (s) en zonas temperadas, a capa é bastante frecuente no verán, alcanzando densidades de ión varias veces maior que as da capa circundante.
· Layer f
A capa F envía cara a arriba a partir de 130 km de altitude. Debido á inclinación da capa superior e inferior, pódese dividir en capa F1 entre 130 e 210 km ea capa F2 para comezar a 210 km. A capa F1 desapareceu durante a noite, mentres que a capa F2 niveis de ionización relativamente constante entre o día e LANOCHE.
Na Figura 1.4 representa gráficamente a altura das capas en función do día horas da estación.
figura 1.4 Altura das capas vs. tempo e estación.
a variación da altura das capas de acordo coa temperatura e en Conclusión The Solar Time Semitra na Figura 1.5
Figura 1.5 Altura das capas vs. Tempo e estación.
Considere o lugar de aprimas As forzas que están sometidas a un electróns inmerso por un campo electromagnético dunha onda plana. Isto experimentará un fluxo ao campo eléctrico e outro para o campo magnético. A continuación móstrase unha breve análise das forzas que se pon en xogo.
|
|
|
onde:
1. E- = 1,59 10-19 c.
2. c = 3 108 m / s.
3. V é a velocidade do movemento electronessen.
é importante destacar que a forza experimentada polo campo magnético de electrónica de debidas da onda plana fácil contra a forza producida polo Campo eléctrico.
A ecuación do movemento dun electrón nun plasma frío, no que se prospraga unha onda plana e hai un campo magnético estático (1) ..2)
onde tamén foi un prazo de perdas considerada colisión entre os electróns sendo a velocidade das colisións. A presenza magnética estática tamén dificulta a análise, polo que vai afirmar en desenvolvementos matemáticos, aínda que isto non significa que o campo magnético efectivo da Terra na propagación ionosférica sexa. Supoñendo variacións sinusoidales da forma , a partir da expresión anterior é deducida (1.3).
|
|
Se hai unha densidade de n Secrete unha densidade de valor actual (1.4)
|
|
asociado co movemento delelectron no enderezo asociado a e das ecuacións de Maxwell (1.5)
|
|
pode chegar a (1.6)
|
|
É posible a condutividade relativa eléctrica e plasma en (1.7)
en ausencia de colisións entre ións (n = 0) As expresións anteriores poden ser simplificadas como (1.8).
|
|
onde se introduciu a frecuencia de resonancia do plasma FP, tamén a frecuencia chamada.
|
|
Ao substituílos a eles constantemente debido ao seu valor, a relación (1.9)
|
|
As unidades resultantes pertencen a se usa NSE en .
Unha onda plana. A través da ionosfera ten unha constante de fase de . No caso de que a frecuencia sexa menor que a frecuencia do FP, a fase constante será imaxinaria e, polo tanto, a amplitude da onda será atenuada ao longo da ionosfera, pola contra se a frecuencia o sinal é maior que a frecuencia a fase constante ser real e, en consecuencia, a amplitude da atenuación de EE. UU. (Asumindo n = 0).
Se se considera as colisións de existencia na ionosfera, a constante dieléctrica E * ten Un imaxinario nulo, polo que o medio presentará a atenuación. Neste caso, a propagación constante no medio G, pode ser escrita como (1.10)
|
|
Se a hipótese é asumida como a ionosfera Compórtase como unha boa dieléctrica (1.11), unha estimación da atenuación introducida pola propagación
|
|
ionosférico (1.12). Se ademais, suponse que a taxa de refracción n do medio ionosférico en
|
|
Elke incesen a Onda plana Está preto da unidade e que a frecuencia das ondas é moito menor que a frecuencia das colisións pode aproximar a expresión da atenuación a (1.13)
Exemplo 1: nunha rexión de ionosfera a 75 km de altura (capa d) é coñecida a frecuencia de colisión ICA N = 2 · 106 S 1. A densidade máxima de ionización nesta capa para alturas de 80 e 90 km é n = 109 , valor que se alcanza durante o mediodía. Para o sitio de ionización, a frecuencia crítica é
. Se un sinal de portador de 1MHZ úsase nunha radio, a atenuación producida na ruta iónica é de
, mentres que se o transportista transmítese a 10 MHz, a laatenuación que a onda sería
. Na Figura 1.6 preséntase a variación da atenuación. A frecuencia da onda incidente. O capad produce un forte no día en sinais que intentan estenderse a través da ionosfera, confretions entre a banda MF, a pesar de ser frecuencias experimentan a frecuencia de resonancia.
Durante a noite, desaparecen de xeito inespráctico na capa D, N “0, polo que a latenuación é despreciable . En O resto das capas, a frecuencia de colisión é un gran negocio, porque a atmosfera é máis rápida, polo que a atenuación espléndida despreciable.